موصلية كهربائية

الموصلية الكهربية electric conductance ورمزها $sigma$ هي خاصية في من خصائص أي مادة و تمثل قدرتها على نقل الشحنات المتحركة من مكان إلى آخر و تعكس مقدار مسامحة مادة ما لمرور التيار فيها ويعبر عنها جورج أوم في قانون أوم في صيغته المغناطسية، وهي صيغة محورة من القانون الكهربي كالتالي:

$\mathbf {J} =\sigma \mathbf {E}$

حيث :

E هي شدة المجال الكهربي فولت لكل متر

J هي كثافة التيار أمبير لكل متر مربع

وحدة الموصلية هي سيمنز لكل متر.

وفي الموصل الكهربي الموصلية هي مقلوب المقاومية

$\rho ={1 \over \sigma }.$

و بما أن مقاومة المعدن تزداد بزيادة الحرارة فتبعا لذلك فإن الموصلية الكهربية في المعادن تزداد كلما نقصت الحرارة و يعبر عن ذلك رياضيا حسب القانون التالي .

$\sigma _{T'}={\sigma _{T} \over 1+\alpha (T-T')}$

حيث $alpha$ هي المعامل الحراري للمادة ،

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

 قوانين المقاومة والموصلية

المقاومة متصلة من طرفيها بالتيار الكهربائي

ينص قانون المقاومة على مايلي:

المقاومة (م) = طول الموصل * المقاومية / مساحة المقطع المستعرض

إذا كان طول الموصل بالمتر ومساحة مقطعه المستعرض بالمليمتر المربع، نحصل على وحدة المقاومية.

المقاومية = أوم * مليمتر مربع / متر

المقاومية = أوم ملم2 / م

يعطي مقلوب المقاومية دلالة على قابلية المادة للتوصيل الكهربائي ويطلق عليه (الموصلية):

الموصلية = 1 / المقاومية

وحدتها = متر / (أوم * ملم2. )

 أسباب المقاومية واعتمادها على درجة الحرارة

يكمن سبب المقاومية النوعية قي سببين:

• اصطدام الجسيمات حاملة الشحنة (أي الإلكترونات) بالذرات المكونة للمادة ، وهذه تكون معتمدة على درجة الحرارة ،
• اصطدام الإلكترونات بالشوائب الموجودة في المادة ، وهذه لا تكون معتمدة على درجة الحرارة ، وإنما تعتمد على تركيز الشوائب في المادة .

الجزء من المقاومية النوعية (نوعية لأنها تختلف من مادة إلى مادة) الذي يعتمد على درجة الحرارة يتغير خطيا مع درجة الحرارة - في حيز محدود لدرجات الحرارة- طبقا للمعادلة :

$\rho (T)=\rho (T_{0})\cdot (1+\alpha \cdot (T-T_{0}))$

حيث:

α المعامل الحراري للمقاومية

Tدرجة الحرارة

T₀ أي درجة حرارة مرجعية ،

فعلى سبيل المثال يمكن أخذ ( ρ(T₀) للمقاومية النوعية الكهربائية عند T₀ = 293,15 كلفن ، ونقرأها من الجدول أسفله .

يمكن للمقاومية النوعية ( ρ(T₀ أن تكون ذات إشارة موجبة فيسمى الموصل "موصل بارد " أما إذا كانت ( ρ(T₀ سالبة الإشارة فيسمى الموصل "موصلا ساخنا " . ويكون الاعتماد على درجة الحرارة خطيا في حيز محدود لدرجات الحرارة ، ويمكن أن يكون الحيز كبيرا نسبيا للمعادن النقية ، وإلا فنحتاج إجراء بعض التصحيحات في المعادلة .

ويكون اعتماد المقاومية النوعية الكهربائية للسبائك اعتمادا طفيفا على درجة الحرارة ، ذلك بسبب أن المقاومية في هذه الحالة تعتمد أساسا على تركيز الشوائب أو مواضع الخلل في الشبكة البلورية للمواد .

 المقاومية النوعية كموتّر

في معظم المواد تكون المقاومية الكهربائية ثابتة في مختلف الاتجاهات ، وفي تلك الحالة يكفي اعتبار قيمة المقاومية كقيمة غير متجهة ، أي كمية مقترنة بوحدة.

أما بالنسبة إلى بلورة أحادية وليست من النظام البلوري المكعب فنجد أن المقاومية الكهربائية لها تختلف من اتجاه بلوري إلى آخر . معظم الفلزات تتبلور طبقا للنظام البلوري المكعب ، وتكون لذلك متساوية المقاومية في جميع الاتجاهات البلورية.

أما في المواد عديدة البلورات فهي تتسم بمقاومية مختلفة المقادير في الاتجاهات المختلفة للنسيج البلوري . مثل تلك المواد الجرافيت كبلورة مفردة - وهو يتبلور طبقا للنظام البلوري السداسي أو عندما يكون في هيئة عديدة البلورات . تكون المقاومية النوعية في تلك الحالة موتر يربط بين شدة المجال الكهربائي ${\vec {E}}$ بشدة التيار ${\vec {j}}$ ، طبقا للعلاقة :

${\vec {E}}=\rho \cdot {\vec {j}}$

 علاقة المقاومية بالمقاومة الكهربائية

المقاومة الكهربائية لأحد الموصلات المنتظم المقطع نحسبها كالآتي:

مقاومة كهربائية موصولة بالتيار من طرفيها .

$R=\rho \cdot {\frac {l}{A}}$

حيث:

R مقاومة كهربائية ,

ρ المقاومية النوعية ,

l طول المقاومة ،

A مساحة مقطع المقاومة (عموديا على طول المقاومة) .

وبناء على ذلك فيمكننا تعيين $\rho$ من قياس مقاومة الموصل عندما تكون مقاييسه معروفة :

$\rho ={R}\cdot {\frac {A}{l}}$

وعلى سبيل المثال يمكننا حساب مساحة مقطع A سلك أسطواني من القطر d :

$A=\pi \cdot {\frac {d^{2}}{4}}$

وتفترض تلك المعادلة أن يكون توزيع التيار في المقاومة R متساويا عبر مساحة المقطع A ، أي أن تكون شدة التيار الكهربائي J موزعا توزيعا متساويا على مساحة المقطع . ويكون هذا الافتراض صحيح عندما يكون طول المقاومة كبيرا بلنسبة إلى مثاييس المقطع وذلك بالنسبة غلى تيار مستمر أو إذا كان تردد التيار المتردد ترددا صغيرا. وتؤدي الترددات العالية وشكلية الأطراف إلى عدم تساوي شدة التيار عبر مقطع المقاومة .

وتباع الكابلات الكهربائية مع ذكر مقاومتها بالنسبة إلى الطول ، ووحدتها تكون : أوم/متر .

 مسببات الموصلية

 Band theory simplified

انظر أيضاً: Band theory

ملء الحالات الإلكترونية في أنواع مختلفة من المواد في حالة التوازن. هنا، الارتفاع يمثل الطاقة بينما العرض هو كثافات الحالات المتاحة لطاقة محددة في المواد المدرجة. يتبغ التظليل توزيع فرمي-ديراك (الأسود = جميع الحالات مملوءة، الأبيض = لا توجد حالة مملوءة). في الفلزات وأشباه الفلزات مستوى فرمي E_F يقع داخل نطاق واحد على الأقل. في في المواد العازلة وأشباه الموصلات يكون مستوى فرمي داخل فجوة النطاق؛ ومع ذلك، ففي أشباه الموصلات تكون النطاقات في موقع داخل مستوى فرمي يسمح لها بالإحتواء الحراري للإلكترونات أو الثقوب.

 في الفلزات

Like balls in a مهد نيوتن, electrons in a metal quickly transfer energy from one terminal to another, despite their own negligible movement.

 پلازما

المقالة الرئيسية: پلازما (فيزياء)

البرق هو مثال للبلازما الموجودة على سطح الأرض. Typically, lightning discharges 30,000 amperes at up to 100 million volts, and emits light, radio waves, X-rays and even gamma rays. Plasma temperatures in lightning can approach 28,000 Kelvin (28,000 °C) (50,000 °F) and electron densities may exceed 10²⁴ m⁻³.

The magnitude of the potentials and electric fields must be determined by means other than simply finding the net charge density. A common example is to assume that the electrons satisfy the علاقة بولتسمان:

$n_{e}\propto e^{e\Phi /k_{B}T_{e}}.$

Differentiating this relation provides a means to calculate the electric field from the density:

${\vec {E}}=-{\frac {k_{B}T_{e}}{e}}{\frac {\nabla n_{e}}{n_{e}}}.$

الخاصية	غاز	پلازما
الموصلية الكهربائية	Very low: Air is an excellent insulator until it breaks down into plasma at electric field strengths above 30 kilovolts per centimeter.	Usually very high: For many purposes, the conductivity of a plasma may be treated as infinite.
الأنواع العاملة بشكل مستقل	One: All gas particles behave in a similar way, influenced by gravity and by collisions with one another.	Two or three: Electrons, ions, protons and neutrons can be distinguished by the sign and value of their charge so that they behave independently in many circumstances, with different bulk velocities and temperatures, allowing phenomena such as new types of waves and instabilities.
توزيع السرعة	Maxwellian: Collisions usually lead to a Maxwellian velocity distribution of all gas particles, with very few relatively fast particles.	Often non-Maxwellian: Collisional interactions are often weak in hot plasmas and external forcing can drive the plasma far from local equilibrium and lead to a significant population of unusually fast particles.
التفاعلات	Binary: Two-particle collisions are the rule, three-body collisions extremely rare.	Collective: Waves, or organized motion of plasma, are very important because the particles can interact at long ranges through the electric and magnetic forces.

 المقاومية النوعية للمواد

تخضع المقاومية النوعية للمواد إلى التصنيفات : موصل ، شبه موصل ، و عازل . وهذا التصميف مبني على مقدار المقاومية النوعية لكل مادة:

• موصل: ρ < 10⁻⁶ Ωm
• شبه موصل: ρ = 10⁶…10¹² Ωm
• عازل : ρ > 10¹² Ωm

وهو تقسيم تقديري كما نرى وذلك بسبب اعتماد كل منها على درجة الحرارة وعلى الأخص في أشبا الموصلات. وكان من المستحسن أن يعتمد التقسيم على مستوي فيرمي.

تعطي القائمة التالية المقاومية النوعية والتوصيلية conductivity لبعض المواد عن 20 درجة مئوية ، وتنطبق الوحدة ( Ω · mm²/m = 10⁻⁶ Ω · m )على المقاومية النوعية .

المادة	ρ (Ω•m) at 20 °C	σ (S/m) at 20 °C	معامل الحرارة (K−1	Reference
الفضة	1.59×10−8	6.30×107	0.0038
النحاس	1.68×10−8	5.96×107	0.0039
الذهب	2.44×10−8	4.10×107	0.0034
ألمونيوم	2.82×10−8	3.5×107	0.0039
كالسيوم	3.36×10−8	2.98×107	0.0041
تنجستن	5.60×10−8	1.79×107	0.0045
الزنك	5.90×10−8	1.69×107	0.0037
النيكل	6.99×10−8	1.43×107	0.006
الليثيوم	9.28×10−8	1.08×107	0.006
الحديد	1.0×10−7	1.00×107	0.005
البلاتين	1.06×10−7	9.43×106	0.00392
قصدير	1.09×10−7	9.17×106	0.0045
حديد الزهر (1010)	1.43×10−7	6.99×106
الرصاص	2.2×10−7	4.55×106	0.0039
حديد كهربائي	4.60×10−7	2.17×106
الزئبق	9.8×10−7	1.02×106	0.0009
نيكل-كروم	1.10×10−6	9.09×105	0.0004
الجرافيت	2.5e×10−6 to 5.0×10−6 ⊥basal plane 3.0×10−3 //basal plane	2 to 3×105 ⊥basal plane 3.3×102 //basal plane
الألماس	1×1012	~10−13
الجرمانيوم	4.6×10−1	2.17	−0.048
ماء البحر	2×10−1	4.8
ماء الشرب	2×101 to 2×103	5×10−4 to 5×10−2		[بحاجة لمصدر]
الزجاج	10×1010 to 10×1014	10−11 to 10−15	?
كاوتشوك	1×1013	10−14	?
الكبريت	1×1015	10−16	?
الهواء	1.3×1016 to 3.3×1016	3×10−15 to 8×10−15
بارافين	1×1017	10−18	?
تيفلون	10×1022 to 10×1024	10−25 to 10−23	?

يتغير المعامل الحراري بدرجة الحرارة ودرجة نقاوة المادة ، والمعدلات الحرارية المعطاة هنا هي تقريبية.

المقاومةالمنخفضة (وبالتالي التوصيلية العالية ) للفضة مميزة للمعادن . وقد فسر "جورج جامو" خواص المعادن عم 1947 في كتابه " واحد إثنين ثلاثة ... مالانهاية" : " تختلف المادة المعدنية عن سائر المواد في أن غلاف ذراتها الإلكتروني الخارجي يكاد يكون متحررا من الذرات وبعضها فعلا يتحرر وينفصل عنها . وعلى ذلك يكون صلب المعدن مليئا بإلكترونات حرة يمكنها التحرك فيه بحرية . وعندما يقع سلك معدني تحت تأثير قوة كهربائية مؤثرة على طرفيه فإن تلك الإلكترونات الحرة تنساب في اتجاه القوة المؤثرة وتنتج ما نسمية تيار كهربائي." ومن يحب التعمق فإن نموذج الإلكترون الحر يعطيه وصفا دقيقا عن حركة الإلكترونات في المعادن .

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

 بنية النطاق الإلكتروني

•  مقالة مفصلة: بنية نطاق إلكتروني

شكل مبسط يوضح نطاقات الطاقة للإلكترونات في المعادن ، و شبه موصل ، و العوازل.

تصف ميكانيكا الكم أن الإلكترون في الذرة لا يستطيع أن يتخذ أي قيمة عشوائية ، وأنما يمكنه شغل مستويات للطاقة محددة ولا يمكنه أخذ أي قيمة للطاقة بين أي أثنين من تلك المستويات المنفصلة . وعندما يكون عدد كبير من تلك المستويات للطاقة متراكمة بحيث تصبح المسافات بينها صغيرة فيمكننا الكلام عن مستويات الطاقة تلك على أنها "نطاق طاقة" أو "حزمة طاقة" . وقد يوجد في المادة عدة من تلك النطاقات للطاقة وهذا يعتمد على العدد الذري (أي عدد الإلكترونات في الذرة) وتوزيعهم (بصرف النظر عن مؤثرات خارجية قد تعدل من توزيع نطاقات الطاقة) . وبالنسبة إلى ظاهرة التوصيلية الكهربائية يعمل نطاقان من نطاقات الطاقة دورا رئيسيا: أولهما "نطاق التكافؤ " ، وثانيهما "نطاق التوصيل" (يعلو نطاق الطاقة فوق نطاق التكافؤ). ويمكن للإلكترونات التي تشغل نطاق التوصيل أن تتحرك بحرية في المادة في وجود مجال كهربائي مرثر حيث يكون ارتباط تلك الإلكترونات بذراتها ضعيفا . هذا الوصف ينطبق في حالة المعادن .

أما في العوازل و أشباه الموصلات تؤثر ال1رات في المادة على بعضها البعض بحيث تنشأ بين نطاق التكافؤ ونطاق التوصيل عدة مستويات للطاقة تكون غير مسموحة لشغلها بإلكترونات . ولكي يمر التيار فلا بد من أن تكتسب إلكترونات طاقة تمكنها من القفز وعبور تلك المستويات الممنوعة وتصل إلى نطاق التوصيل. وفش تلك الحالات فمن الممكن أن يتسبب تسليط جهد كهربائي كبير في تمرير تيار كهربائي قليل الشدة.

 اقرأ أيضا

• مقاومة
• مقاومة كهربية